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1950年，弗里茨·伦敦在他的文章中定义了类磁通 ：
其中 为传统意义上的磁通量。弗里茨·伦敦提出在多连通的超导体中，类磁通的取值离散，且为 的整数倍。
当时弗里茨·伦敦假设有效电荷e*的大小为e；但在1961年，Deaver 和 Fairbank 的实验将磁通量量子确定为，即 实际上是 。这一结果展示了超导电子的配对。
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1848年，美国发明家瓦特·杭特（Walter Hunt）将一种新型无壳弹应用到连发枪支上并申请专利。特殊形状的米尼式子弹后方中空的位置摆放了黑火药。杭特于连发杠杆式步枪中使用这些子弹。
第二次世界大战时期，德国开始研发可用于军事用途的无壳弹，这是源于金属供应紧张，尤其是制作弹壳所需的黄铜。德国取得了一些成功，但在战争期间不足以完成一个的无壳弹体系。
现代无壳弹包括固体推进剂最初是由制成特殊形状的易燃硝化纤维制成，当中有空间容纳弹头及底火。完整的弹壳也可能包含粉状推进剂，帮助点燃及为子弹提供初始推力.
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该规律以约翰·海因里希·朗伯的名字命名，因首次提出自他1760年出版的《光度学（Photometria）》。遵循朗伯定律的表面被称为兰伯特表面，并表现出朗伯反射率。这样的表面从任何角度看都具有相同的辐射度。这意味着，例如，对人眼而言，它具有相同的视亮度（或亮度）。因为功率和实心角之间的比例是恒定的，所以辐射度（单位实心角单位投射源面积的功率）保持不变。
当一个区域元素因被外部光源照射而产生辐射时，落在该区域元素上的辐照度（能量或光子数/时间/面积）将与照明源和法线之间的角度的余弦成正比。朗伯散射将根据与朗伯发射相同的余弦定律来散射这些光。这意味着，虽然表面的辐射度取决于从法线到照明源的角度，但它不会取决于从法线到观察者的角度。例如，如果月球是一个朗伯散射体，随著太阳光照射到月球表面的角度增大，人们应当看到月球的散射亮度在接近晨昏线时明显减弱。但事实上，它并没有减弱，说明月球并不是朗伯散射体。事实上，它比朗伯散射体而言向斜角散射的光更多。
朗伯散射体的发射并不取决于入射辐射量，而是来源于发射体本身的辐射。例如，如果太阳是一个朗伯散射体，人们就会期望在整个太阳盘上看到一个恒定的亮度。但事实上，太阳在可见光区域表现出周边昏暗的现象，说明它不是朗伯辐射体。黑体就是一个朗伯辐射体的例子。
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